一、布拉格方阵是什么
我想你问的应当是布拉格方程吧……如果是，那么——————
布拉格方程是给出晶体X射线衍射方向的方程。2dsinθ=nλ
d为晶面间距，θ为入射束与反射面的夹角，λ为X射线的波长，n为衍射级数，其含义是：只有照射到相邻两镜面的光程差是X射线波长的n倍时才产生衍射。
该方程是晶体衍射的理论基础。
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自己打这些字也不容易……
那些人呢，没事就自己去玩，别抄我的答案啊……
二、满足布拉格方程的晶面是否一定有衍射花样
晶体中能够产生衍射的波长是有限的。根据布拉格公式，2dsinθ=kλ，sinθ必须小于1，取级数k=1 ，可得入射波长λ必须小于2d，也就是2倍的晶格常数。或者说，如果入射光波长确定了，晶面间距必须大于半波长。这样才会有衍射花样。
三、x射线衍射的物理原理
x射线衍射原理
1913年英国物理学家布拉格父子(W.H.Bragg,W.L.Bragg)在劳厄发现的基础上,不仅成功地测定了NaCl、KCl等的晶体结构,并提出了作为晶体衍射基础的著名公式──布拉格方程：
2d sinθ=nλ
式中λ为X射线的波长，n为任何正整数。
当X射线以掠角θ(入射角的余角)入射到某一点阵晶格间距为d的晶面上时,在符合上式的条件下，将在反射方向上得到因叠加而加强的衍射线。布拉格方程简洁直观地表达了衍射所必须满足的条件。当 X射线波长λ已知时(选用固定波长的特征X射线)，采用细粉末或细粒多晶体的线状样品,可从一堆任意取向的晶体中，从每一θ角符合布拉格方程条件的反射面得到反射,测出θ后，利用布拉格方程即可确定点阵晶面间距、晶胞大小和类型;根据衍射线的强度,还可进一步确定晶胞内原子的排布。这便是X射线结构分析中的粉末法或德拜-谢乐(Debye—Scherrer)法的理论基础。而在测定单晶取向的劳厄法中所用单晶样品保持固定不变动（即θ不变）,以辐射束的波长作为变量来保证晶体中一切晶面都满足布拉格方程的条件,故选用连续X射线束。如果利用结构已知的晶体，则在测定出衍射线的方向θ后,便可计算X射线的波长，从而判定产生特征X射线的元素。这便是X射线谱术,可用于分析金属和合金的成分。
四、布拉格方程推倒时为什么不是非对称散射
布拉格方程是给出晶体X射线衍射方向的方程。
2dsinθ=nλ d为晶面间距，θ为入射束与反射面的夹角，λ为X射线的波长，n为衍射级数，其含义是：只有照射到相邻两镜面的光程差是X射线波长的n倍时才产生衍射。
五、布拉格方程的布拉格方程的导出：
布拉格方程是应用起来很方便的一种衍射几何规律的表达形式。
用布拉格方程描述X射线在晶体中的衍射几何时，是把晶体看作是出许多平行的原子面堆积而成、把衍射线看作是原子面对入射线的反射。这也就是说，在X射线照射到的原子面中，所有原子的散射波在原子面的反射方向上的相位是相同的，是干涉加强的方向。
布拉格方程的导出先考虑同一晶面上的原子的散射线叠加条件。
一束平行的单色X射线以θ角照射到原子面AA上，如果入射线在LL1处为同周相，则面上的原子M1和M的散射线中，处于反射线位置的MN和M1N1在到达NN1时为同光程，干涉加强。由于M、M1是任意的，所以此原子面上所有原子散射波在反射方向上的相位均相同，这说明同一晶面上的原子的散射线，在原子面的反射线方向上是可以互相加强的。
由于X射线的波长短、穿透力强，因此X射线不仅可照射到晶体表面，使晶体表面的原子成为散射波源，而且可以照射到晶体内一系列平行的原子面使晶体内部的原子成为散射波源。如果相邻两个晶面的反射线的周相差为2π的整数倍（或光程差为波长的整数倍），则所有平行晶面的反射线可一致加强，从而在该方向上获得衍射。入射线LM照射到AA晶面后，反射线为MN；另一条平行的入射线L1M2照射到相邻的晶面BB后，反射线为M2N2。这两束X射线到达NN2处的程差为：
δ=PM2+QM2 如果晶面间距为d，则：
δ=dSinθ+dSinθ=2dSinθ
如果散射（入射）X射线的波长为λ，则在这个方向上散射线互相加强的条件为：
2d sinθ=nλ
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